2. Некогерентные источники

Распределение интенсивности в плоскости π' представляет собой свертку функции интенсивности дифракционной картины, создаваемой объективом О, с теми же дельта-функциями.

Изображение большого числа монохроматических точечных источников, расположенных хаотически

В экране π имеется много одинаковых отверстий, расположенных хаотически (рис. 8.7).

Рис. 8.7. Изображение большого числа хаотически расположенных источников

Первый случай: отверстия S₁, S₂, S₃и т.д. расположены хаотически и освещаются только одним элементом dS₀с центром в точке М. Они играют роль когерентных источников излучения. Каждому из них в плоскости изображения соответствует дифракционная картина. Для нахождения суммарной амплитуды поля в плоскости изображения π' их надо просуммировать с учетом фазы

В результате суперпозиции возникает очень сложная система отдельных пятен, размер наименьших из которых примерно равен диаметру дифракционного пятна, формируемого объективом О при его освещении точечным источником излучения (рис. 8.8).

Рис. 8.8. Сечение дифракционной картины при дифракции на одной и на множестве одинаковых частиц Дифракция от многих частиц

Это и есть спекл-структура.

Используя понятие дельта-функции, говорят, что спеклы представляют собой результат свертки амплитуды дифракционной картины, формируемой объективом О, со всеми дельта-функциями, соответствующими геометрическим изображениям S'₁, S'₂, S'₃и т.д. источников S₁, S₂, S₃и т.д.