Исходные положения и основные понятия интегрального метода термодинамического анализа пожара

Интегральная математическая модель пожара описывает в самом общем виде процесс изменения во времени состояния газовой среды в помещении.

С позиций термодинамики газовая среда, заполняющая помещение с проемами (окна, двери и т.п.), как объект исследования есть открытая тер-

модинамическая система (рис. 1.1). Ограждающие конструкции (пол, потолок, стены) и наружный воздух (атмосфера) являются внешней средой по отношению к этой термодинамической системе. Граница между термо-динамической системой и внешней средой (контрольная поверхность) по­казана условно на рис. 1.1 пунктирной линией. Эта система взаимодействует с внешней средой путем тепло- и массообмена. В процессе развития пожара через одни проемы выталкиваются из помещения нагретые газы, а через другие поступает холодный воздух. Количество вещества, т.е. масса газа в рассматриваемой открытой термодинамической системе, в течение времени изменяется. Поступление холодного воздуха обусловлено работой проталкивания, которую совершает внешняя среда. Термодинамическая система в свою очередь совершает работу, выталкивая нагретые газы во внешнюю атмосферу. Эта термодинамическая система взаимодействует также с ограждающими конструкциями путем теплообмена. Кроме того, в эту систему с поверхности горящего материала (т.е. из пламенной зоны) поступает вещество в виде газообразных продуктов горения.

Рис. 1.1. Схема пожара в помещении:

- контрольная поверхность; 1 - ограждения; 2 - проемы (окна, двери); 3 - горящий материал; G_r,. - расход уходящих газов; G_в, - расход поступающего холодного воздуха; y - скорость выгорания материала

Состояние рассматриваемой термодинамической системы изменяется в результате взаимодействия с окружающей средой. Приступая к изложению сути интегрального метода описания процесса изменения состояния рассматриваемой термодинамической системы, отметим прежде всего следующие два факта. Во-первых, всегда с большой точностью можно считать, что газовая среда внутри помещения при пожаре есть смесь идеальных газов. Во-вторых, в каждой точке пространства внутри помещения

в любой момент времени реализуется локальное равновесие. Это означает, что локальные значения основных термодинамических параметров состояния (плотность, давление, температура) связаны между собой уравнением Клапейрона, т.е.

_P = pRT, (1.1)

где р - локальное давление, Н·м^-2; r - локальная плотность, кг·м^-3; R - газовая постоянная, Дж·кг^-1-К^-1; Т- локальная температура, К.

При пожаре поля локальных термодинамических параметров состояния являются нестационарными и неоднородными. Расчет этих полей представляет собой чрезвычайно сложную математическую задачу. Интегральный метод описания состояния среды в помещении позволяет не рассматривать эту задачу. В интегральном методе описания состояния термодинамической системы, коей является газовая среда в помещении, используются "интегральные" параметры состояния - такие, как масса всей газовой среды и ее внутренняя тепловая энергия. Отношение этих двух интегральных параметров позволяет оценивать в среднем степень нагретости газовой среды. В процессе развития пожара значения указанных инте­гральных параметров состояния изменяются.

Особенностью рассматриваемой термодинамической системы (т.е. газовой среды в помещении) является то, что ее объем (т.е. пространственная конфигурация) в процессе развития пожара практически не изменяется. В связи с этим вместо вышеуказанных интегральных параметров состояния целесообразно использовать при исследовании процесса изме­нения состояния термодинамической системы среднеобъемные параметры - среднеобъемную плотность газовой среды и среднеобъемную (удельную) внутреннюю энергию.

Среднеобъемная плотность газовой среды в помещении представляет собой отношение массы газа, заполняющего помещение, к объему помещения, т.е.

, (1.2)

где М - масса газа, заполняющего помещение, кг; V - свободный объем помещения, м³. Нижний индекс т, используемый здесь и далее, представляет собой первую букву в немецком слове mittel (средний). Следует отметить, что

, (1.3)

С формальных позиций среднеобъемная плотность газовой среды есть результат осреднения по объему помещения всех значений локальной плотности, т.е.

, (1.4)

Газовая среда в помещении представляет собой смесь кислорода, азота и продуктов горения. В процессе развития пожара количественное соотношение между компонентами смеси изменяется. В интегральном методе описания процесса изменения массы i-го компонента смеси в течение Й времени используется параметр, называемый среднеобъемной парциальной плотностью i-го компонента смеси.

Среднеобъемная парциальная плотность i-го компонента представляет собой отношение массы i-го компонента смеси (например 0₂), содержащейся в объеме помещения, к объему помещения, т.е.

, (1.5)

где М_i - масса i-го компонента, находящегося в помещении, кг. Отметим, что с формальной точки зрения среднеобъемная парциальная плотность i-го компонента есть результат осреднения по объему помещения всех значений локальной парциальной плотности этого компонента, т.е.

, (1.6)

где р, - локальное значение парциальной плотности i -го компонента, кг-м" .

U

Среднеобъемная (удельная) внутренняя энергия представляет собой отношение внутренней тепловой энергии всего газа, заполняющего помещение, к объему помещения, т.е.

, (1.7)

где U - внутренняя энергия всей газовой среды, заполняющей помещение, Дж. С формальных позиций среднеобъемная внутренняя энергия газовой среды есть результат осреднения по объему всех значений локальной удельной (объемной) внутренней энергии, т.е.

, (1.8)

где u_v - локальное значение удельной (объемной) внутренней энергии, Дж • м^-3. Локальные значения удельной объемной внутренней энергии и удельной массовой внутренней энергии связаны между собой простым со­отношением, которое имеет следующий вид:

, (1.9)

где и - локальное значение удельной массовой внутренней энергии газа, Дж • кг^-1. Отметим здесь, что между локальным значением удельной массовой внутренней энергии и локальной температурой идеального газа существует простая взаимосвязь, а именно

, (1.10)

где c_ - изохорная теплоемкость газа, Дж·кг^-1-К^-1.

В интегральном методе описания процесса изменения состояния термодинамической системы (т.е. газовой среды в помещении) вместо среднеобъемной внутренней энергии используется параметр состояния, называемый среднеобъемным давлением. Эти два параметра в формальном отношении являются взаимозаменяемыми. Покажем это. Формулу

(1.8) можно преобразовать с помощью выражений (1.9) и (1.10)

, (1.11)

Если теперь воспользоваться уравнением Клапейрона (1.1), то формулу (1.11) можно преобразовать и получить следующее выражение:

, (1.12)

где p – локальное давление, Н•м^-2 - отношение изобарной и изохорной теплоемкостей идеального газа (показатель адибаты). С достаточной для практики точностью можно считать, что показатель адибаты во всех точках внутри помещения есть одна и та же постоянная величина. С учетом этого замечания формулу (1.2) можно преобразовать:

, (1.13)

Выражение в прямоугольных скобках представляет собой операцию осреднения всех локальных значений давления по объему помещения. Результат этого осреднения называют среднеобъемным давлением, т.е.

, (1.14)

где р_т - среднеобъемное давление, Н •м².

Сравнивая выражения (1.13) и (1.14), получим следующее соотношение между среднеобъемной внутренней энергией и среднеобъемным давлением:

(1.15)

Из последней формулы следует, что среднеобъемное давление прямо пропорционально среднеобъемной внутренней энергии. Среднеобъемное давление необходимо знать при расчетах газообмена помещения с внешней атмосферой, что будет показано в дальнейшем.

Степень нагретости газовой среды характеризуется в среднем отношением внутренней энергии этой среды к ее массе. Отношение этих физических величин можно представить с помощью формул (1.2), (1.7) и (1.15) в следующем виде:

, (1.16)

Если правую и левую части равенства (1.16) поделить на изохорную теплоемкость, то получится следующее выражение:

, (1.17)

Комплекс в левой части выражения (1.17) имеет размерность "Кельвин". Этот комплекс представляет собой параметр состояния рассматриваемой термодинамической системы, который называется среднемассовой температурой газовой среды, т.е.

, (1.18)

С помощью выражения (1.18) можно преобразовать формулу (1.17) и в результате получить следующее уравнение:

, (1.19)

Это уравнение связывает между собой три параметра состояния. По внешнему виду это уравнение такое же, как уравнение Клапейрона для локальных параметров состояния. В дальнейшем уравнение (1.19) для краткости будем называть усредненным уравнением состояния газовой среды, заполняющей помещение.

Представляется интересным вопрос о том, как выражается средне-массовая температура, определение которой представлено выражением (1.18), через локальные значения температур. Этот вопрос возникает при постановке натурных экспериментов. Ограничимся здесь анализом этого вопроса применительно к пожарам, протекающим без взрывов, сопровождающихся ударными волнами. Особенностью таких пожаров является то обстоятельство, что значения локальных абсолютных давлений во всех точках внутри помещения отличаются очень незначительно от среднеобъемного давления на всех этапах развития пожара. Другими словами, при таких пожарах отношение локального абсолютного давления в каждой точке внутри помещения к среднеобъемному давлению почти не отличается от единицы.

Чтобы получить формулу, с помощью которой можно вычислить среднемассовую температуру при известном распределении локальных температур по объему помещения, воспользуемся усредненным уравнении-

ем состояния (1.19), которое преобразуем с помощью формулы (1.4) и уравнения Клапейрона (1.1):

, (1.20)

где T - локальная температура, К. С учетом того, что — «1, уравнение

Pm

(1.21) преобразуется в следующее:

, (1.21)

Формула (1.21) позволяет вычислить среднемассовую температуру, если известно распределение локальных температур по объему помещения (например, если в натурном эксперименте измерены локальные температуры в достаточно большом количестве точек внутри помещения).

С формальных позиций формулу (1.21) можно рассматривать как один из методов осреднения всех значений локальных температур. Наряду с этим в практике экспериментальных исследований пожаров используется метод осреднения всех значений локальных температур с помощью следующей формулы:

, (1.22)

где Т_m - среднеобъемная температура среды, К. Среднеобъемная температура, вычисляемая по формуле (1.22), и среднемассовая температура, вычисляемая по формуле (1.21), при однородном температурном поле равны друг другу. При неоднородном температурном поле эти температуры, вообще говоря, неодинаковы. Различие этих температур тем больше, чем больше неоднородность температурного поля.

В качестве примера вычислим значения среднемассовой и средне-объемной температур при линейном распределении локальных температур газа по высоте помещения. Пусть распределение температур по высоте помещения описывается следующим уравнением:

, (1.23)

где ; h - высота помещения; y - расстояние, отсчитываемое по вертикали от

Т =

пола помещения; T₁ - локальная температура газа у пола (т.е. при у = 0); Т₂ - локальная температура у потолка (т.е. при y = h).C учетом того, что V = F_пол h и dV=F_полdy, формула (1.21) примет вид

, (1.24)

11

In

Подставив в уравнение (1.24) выражение (1.23) и затем выполнив операцию интегрирования, получим следующий результат:

Г,

Формула (1.22) с учетом ранее сказанного преобразуется:

, (1.26)

Подставив в уравнение (1.26) выражение (1.23) и выполнив операцию интегрирования, получим следующий результат:

, (1.27)

Отношение среднемассовой температуры к среднеобъемной определим с помощью формул (1.25) и (1.27)

, (1.28)

Согласно экспериментальным данным, опубликованным в книге [2], отношение локальных температур газа у потолка и у пола может при пожаре составлять величину = 1,5. При таком соотношении локальных температур у потолка и у пола отличие среднемассовой температуры от среднеобъемной составляет 1,35 % (т.е. = 0,9865). При условиях, когда абсолютная температура газа у потолка вдвое выше абсолютной температуры у пола, среднемассовая температура будет отличаться от средне-объемной, согласно формуле (1.28), на 3,7 %.

В заключение следует отметить, что среднемассовая температура при реальных пожарах всегда несколько ниже среднеобъемной. В услови­ях реальных пожаров относительная разность этих температур обычно не превышает 5-6 %. Здесь необходимо подчеркнуть, что погрешности изме­рения температур в натурных экспериментах могут составлять приблизи­тельно 2-3 %.

Газовая среда, заполняющая помещение при пожаре, содержит в се­бе мельчайшие твердые частицы. Следует отметить, что доля тепловой энергии, приходящейся на эти частицы, пренебрежимо мала по сравнению с внутренней энергией газовой среды, находящейся в помещении. Не су­щественным является также вклад этих частиц в суммарную массу среды, заполняющей помещение при пожаре. Поэтому можно не учитывать при­сутствие этих частиц при вычислениях таких параметров состояния среды, как среднеобъемная плотность, среднеобъемное давление и среднемассо­вая температура. Однако присутствие этих частиц сильно изменяет опти­ческие свойства среды в помещении. В результате рассеяния энергии све­товых волн из-за многократного диффузного отражения от этих мельчай­ших частиц (их диаметр приблизительно равен 0,2ч-1 мкм) ухудшается ви­димость. Оптические свойства среды, находящейся в помещении, характе­ризуются среднеобъемной оптической плотностью дыма.

Среднеобъемная плотность (концентрация) дыма представляет со­бой отношение оптического количества дыма, находящегося в помещении, к объему помещения, т.е.

, (1.29)

где S - оптическое количество дыма, Нп•м²; _т - среднеобъемная оптиче­ская плотность дыма, Нп•м^-1. Здесь сокращением "Нп" обозначено слово "Непер". Оптическое количество дыма в помещении есть произведение средней концентрации твердых частиц на объем помещения и эффективное сечение экстинкции, т.е.

S = NVχ, (1.30)

где N - средняя концентрация частиц, т.е. число частиц, приходящееся на единицу объема, м^-3;  - эффективное сечение экстинкции, м². Чем выше оптическая плотность (концентрация) дыма, тем хуже видимость в помещении. Оптическая плотность дыма и дальность видимости связаны между собой следующим приближенным соотношением:

, (1.31)

где l_вид - дальность видимости, м.

К числу важнейших понятий, используемых в дальнейшем, относят­ся упомянутые ранее теплота сгорания, стехиометрические коэффициенты и дымообразующая способность горючих материалов. Последнее понятие требует некоторых пояснений.

Дымообразующая способность горючего материала есть оптическое количество дыма, образующегося при сгорании единицы массы горючего материала, т.е.

, (1.32)

где D - дымообразующая способность ГМ, Нп•м•кг^-1; J - число частиц, образующихся при сгорании единицы массы горючего материала, кг^-1;  - эффективное сечение экстинкции частиц, м².